Материјали са магнетским својствима

5G WHAT THEY DON'T WANT YOU TO KNOW! watch the whole thing YouTube 720p (Јули 2019).

$config[ads_text] not found
Anonim

Сви материјали имају магнетна својства. Ова карактеристична својства могу се поделити у пет група на следећи начин:

  • Диамагнетиц
  • Парамагнетски
  • Ферромагнетски
  • Антиферромагнетски
  • Ферримагнетски

Само феромагнетни и феримагнетни материјали имају својства која су корисна у практичним примјенама. Феромагнетна својства су готово у потпуности ограничена на гвожђе, никал и кобалт и њихове легуре. Једини изузеци су неке легуре мангана и неки од ретких земаљских елемената.

Феримагнетизам је магнетизам мешаних оксида феромагнетних елемената. Ови се различито називају ферити и гарнети. Основни ферит је магнетит, или Фе 3 О 4, који се може написати као ФеО · Фе 2 О 3 . Супститујући ФеО са другим двовалентним оксидима, може се произвести широк спектар једињења са корисним својствима. Главна предност ових материјала је што имају велику електричну отпорност која смањује вијугасте струје када се користе на високим фреквенцијама.

Топ

Важни параметри у магнетним материјалима могу се дефинисати на следећи начин:

Пермеабилност

Ово је густина флукса Б по јединици магнетног поља Х. Уобичајено је и погодније је навести вриједност релативне пропустљивости μ р, што је Б / μ о Х. Крива која показује варијацију пропусности са магнетним пољем за феромагнетну материјал је дат на слици 3.1. Ово је изведено из криве почетне магнетизације и указује да је пропусност варијабла која зависи од магнетног поља.

Двије важне вредности су почетна пропустљивост, што је нагиб криве магнетизације при Х = 0 и максимална пропустљивост, што одговара колену криве магнетизације.

Засићење

Када се на магнетни материјал примени довољно поље, постаје засићено. Свако даље повећање поља неће повећати магнетизацију, а било какво повећање густине флукса биће последица додате поља. Магнетизација засићења је Мс у амперима по метру и Јс или Бс у тесли.

Реманенце

Бр и коерцитивност, Хц - ово су тачке на петљу хистерезе приказане на Слици 3.2, при чему је поље Х нула, а густина флукса Б је нула, респективно. Претпоставља се да је пролазак око ове петље материјал засићен. Ако то није случај, унутрашња петља прелази са нижим вредностима реманенције и коерцитивности.

Слика 3.1 Кривуља магнетизације и пермеабилности

Слика 3.2 Кривуља магнетизације и хистерезе

Феромагнетни и феримагнетни материјали имају умјерену до високу пропустљивост. Пермеабилност варира са примењеним магнетним пољем, која се повећава до максимума у ​​колену кривине Б-Х и смањује се на ниску вредност на веома високим пољима.

Ови материјали такође показују магнетну хистерезу, при чему интензитет магнетизације материјала варира у зависности од тога да ли се поље повећава у позитивном смислу или смањује у негативном смислу, као што је приказано на Слици 3.2. Када се магнетизација континуирано креће око петље хистерезије, као на примјер када примијењено поље произлази из промјене струје, губитак енергије пропорционалан је подручју укључене петље. Ово је губитак хистерезе, а мери се у џулима по кубном метру.

Висок губитак хистерезе повезан је са трајним магнетним карактеристикама које показују материјали који се обично називају тврди магнетни материјали, јер често имају чврсте механичке особине. Ови материјали са ниским губитком хистерезе називају се меканим и тешко се перманентно магнетизују. Феромагнетна или феримагнетна својства нестају реверзибилно ако се материјал загрева изнад температуре Куриа, при чему се постаје парамагнетно, што је ефективно немагнетно.

ИЗВОР: ДФВарне - Приручник за електричну енергију

Повезани електрични водичи и чланци

СЕАРЦХ: Чланци, софтвер и водичи